ПОДЗЕМНАЯ ГИДРОМЕХАНИКА

Это уравнение является основным дифференциальным уравнением упругого режима фильтрации. В математической физике это уравнение известно под названием уравнения теплопроводности. По аналогии с коэффициентом температуропроводности, который характеризует скорость перераспределения температуры в проводниках, коэффициент в теории упругого режима назван В.Н.Щелкачевым коэффициентом пьезопроводности, характеризующий скорость перераспределения давления в пласте.
1.4. Начальные и граничные условия
Пусть в полубесконечном горизонтальном пласте постоянной толщины h и ширины В начальное пластовое давление всюду постоянно и равно рк На галерее (при х = 0) давление мгновенно снижено до рг и в дальнейшем поддерживается постоянным (т.е. рг = const). В удаленных точках (х → ∞) давление в любой момент времени остается равным рк
В пласте образуется неустановившийся прямолинейно-параллельный поток упругой жидкости. Давление в любой точке потока х и в любой момент времени t можно определить, интегрируя уравнение Фурье:
0 < х < ∞
Начальные и граничные условия при этом будут следующие:
р{х, t) = рк при t=0;
р(х, t) = рг при х = 0, t > 0;
р(х, t) = рк при х = ∞, t ≥ 0